FANDOM


Frecarea într-un lagăr Edit

Aplicaţia 1 Edit

Fluide curs 4, fig 1

$ D_a \; - \; \! $ diametrul arborelui
$ D_c \; - \; \! $ diametrul cuzinetului
$ \eta \; - \; \! $ vâscozitatea dinamică
$ n \; - \; \! $ turaţia arborelui

Deoarece jocul j este mic, se neglijează curbura suprafeţelor aflate în mişcare relativă (unul fix, unul rotit), se consideră suprafeţele ca fiind plane, şi cu distribuţie liniară de viteze desenată, este valabilă ipoteza lui Newton:

$ \tau = \eta \frac{dv}{dn} \cong \eta = \frac{\omega \frac{D_a}{2}-0}{j} \; \Rightarrow \; F_{fr} \cong \tau \cdot A = \tau \cdot l \cdot \pi \cdot D_a \! $

Cuplul: $ M \cong F_{fr} \frac{D_a}{2} \; \Rightarrow \; P_{fr}= M \cdot \omega \; \; - \; \! $ puterea disipată prin frecare

Orice aplicaţie numerică duce la un rezultat evident: puterea disipată prin frecare fluidă este mai micã decât puterea disipată prin frecare uscată.

Aplicaţia 2 Edit

Fluide curs 4, fig 2

$ dA = 2 \pi R \cdot dR \! $

La raza R curentă, se delimitează o fâşie elementară de lăţime dR.

$ \tau = \eta \frac{dv}{dn} = \eta \cdot \frac{\omega R-0}{j}. \! $

Forţa de frecare:

$ dF_{fr} = \tau \cdot dA \! $
$ F_{fr}= \int dF_{fr} = \int_{R_i}^{R_e} \eta \cdot \frac{\omega R}{j} 2 \pi R \cdot dR \! $